1 、分布式傳感光纖技術(shù)的特點(diǎn)
分布式光纖傳感技術(shù)具有同時(shí)獲取在傳感光纖區(qū)域內(nèi)隨時(shí)間和空間變化的被測(cè)量分布信息的能力,其基本特征為[1]:
① 分布式光纖傳感系統(tǒng)中的傳感元件僅為光纖;
② 一次測(cè)量就可以獲取整個(gè)光纖區(qū)域內(nèi)被測(cè)量的一維分布圖,將光纖架設(shè)成光柵狀,就可測(cè)定被測(cè)量的二維和三維分布情況;
③ 系統(tǒng)的空間分辨力一般在米的量級(jí),因而對(duì)被測(cè)量在更窄范圍的變化一般只能觀測(cè)其平均值;
④ 系統(tǒng)的測(cè)量精度與空間分辨力一般存在相互制約關(guān)系;
⑤ 檢測(cè)信號(hào)一般較微弱,因而要求信號(hào)處理系統(tǒng)具有較高的信噪比;
⑥ 由于在檢測(cè)過程中需進(jìn)行大量的信號(hào)加法平均、頻率的掃描、相位的跟蹤等處理,因而實(shí)現(xiàn)一次完整的測(cè)量需較長的時(shí)間。
2、分布式光纖傳感技術(shù)研究現(xiàn)狀
分布式光纖傳感技術(shù)一經(jīng)出現(xiàn),就得到了廣泛的關(guān)注和深入的研究,并且在短短的十幾年里得到了飛速的發(fā)展.依據(jù)信號(hào) 的性質(zhì),該類傳感技術(shù)可分為4類:①利用后向瑞利散射的傳感技術(shù);②利用喇曼效應(yīng)的傳感技術(shù);③利用布里淵效應(yīng)的傳感技術(shù);④利用前向傳輸模耦合的傳感技術(shù).
2.1、利用后向瑞利散射的分布式光纖傳感技術(shù)
瑞利散射是入射光與介質(zhì)中的微觀粒子發(fā)生彈性碰撞所引起的,散射光的頻率與入射光的頻率相同.在利用后向瑞利散射的光纖傳感技術(shù)中,一般采用光時(shí)域反射(OTDR)結(jié)構(gòu)來實(shí)現(xiàn)被測(cè)量的空間定位,典型傳感器的結(jié)構(gòu)如圖1所示.依據(jù)瑞利散射光在光纖中受到的調(diào)制作用,該傳感技術(shù)可分為強(qiáng)度調(diào)制型和偏振態(tài)調(diào)制型。
圖1 后向散射型分布式光纖傳感器基本系統(tǒng)框圖
2.1.1 強(qiáng)度調(diào)制型[2]
當(dāng)一束脈沖光在光纖中傳播時(shí),由于光纖中存在折射率的微觀不均勻性,會(huì)產(chǎn)生瑞利散射.如果外界物理量的變化能夠引起光纖的吸收、損耗特性或瑞利散射系數(shù)的變化,那么通過檢測(cè)后向散射光信號(hào)的強(qiáng)度就能夠獲得外界物理量的大?。壳盎趯?duì)后向瑞利散射光進(jìn)行強(qiáng)度調(diào)制的傳感器有利用微彎損耗構(gòu)成的分布式光纖力傳感器、利用光纖材料在放射線照射下所引起光損耗構(gòu)成的分布式輻射傳感器,利用化學(xué)染料對(duì)光的吸收特性構(gòu)成的分布式化學(xué)傳感器,利用液芯光纖瑞利散射系數(shù)與溫度的關(guān)系構(gòu)成的分布式溫度傳感器。
2.1.2 偏振態(tài)調(diào)制型
偏振態(tài)光時(shí)間域反射法(POTDR)最初是由Rogers[3]提出的,其基本原理是,如果光纖受一些外界物理量的調(diào)制,那么光的偏振態(tài)就會(huì)隨之發(fā)生變化,而瑞利散射光在散射點(diǎn)的偏振方向與入射光相同,所以在光纖的入射端對(duì)后向瑞利散射光的偏振態(tài)和光信號(hào)的延遲時(shí)間進(jìn)行檢測(cè)就可獲得外界物理量的分布情況.由于磁場(chǎng)、電場(chǎng)、橫向壓力和溫度都能夠?qū)饫w中光的偏振態(tài)進(jìn)行調(diào)制,因此該技術(shù)可用于實(shí)現(xiàn)多個(gè)物理量的測(cè)量。
基于后向瑞利散射的傳感技術(shù)是現(xiàn)代分布式光纖傳感技術(shù)的基礎(chǔ),它在80年代初期得到了廣泛的發(fā)展.然而由于該技術(shù)難以克服測(cè)量精度低、傳感距離短的缺陷,目前在這方面的研究已鮮有報(bào)道。
2.2、利用拉曼效應(yīng)的分布式光纖傳感技術(shù)
2.2.1 利用自發(fā)拉曼散射的分布式溫度傳感技術(shù)
光通過光纖時(shí),光子和光纖中的光聲子會(huì)產(chǎn)生非彈性碰撞,發(fā)生喇曼散射,波長大于入射光為斯托克斯光,波長小于入射光為反斯托克斯光.斯托克斯光與反斯托克斯光的強(qiáng)度比和溫度的關(guān)系可由下式表示:
R(T)=(λs/λA)4exp(-hcu/KT)
(1)式中 h-普朗克常數(shù);
c-真空光速;
K-波爾茲曼常數(shù);
T-絕對(duì)溫度.
因而這一關(guān)系與光時(shí)域反射技術(shù)結(jié)合就可構(gòu)成分布式溫度傳感器。圖2是該類傳感器的基本結(jié)構(gòu)框圖。采用斯托克斯光與反斯托克斯光的強(qiáng)度比可消除光纖的固有損耗和不均勻性所帶來的影響。
圖2 基于自發(fā)喇曼散射的分布式光纖溫度傳感器原理框圖
基于拉曼散射的分布式溫度傳感技術(shù)是分布式光纖傳感技術(shù)中最為成熟的一項(xiàng)技術(shù).對(duì)該技術(shù)開展研究工作的主要有英國的King大學(xué)[4],中國的重慶大學(xué)[5]和中國計(jì)量學(xué)院[6]。目前,該類傳感器的一些產(chǎn)品已出現(xiàn)在國際、國內(nèi)市場(chǎng),最為著名的是英國York公司的DTS80,它的空間分辨力和溫度分辨力分別能達(dá)到1m、1℃,測(cè)量范圍為4~8km。
2.2.2 利用受激拉曼效應(yīng)的分布式應(yīng)力傳感技術(shù)
該傳感技術(shù)最初是由Farries和Rogers[7]提出的。處于傳感光纖兩端的Nd:YAG激光器和He-Ne激光器分別發(fā)出一波長為617nm脈沖光和一波長為633nm連續(xù)波.由于兩束光的頻率差處于喇曼放大的增益譜內(nèi),連續(xù)光受脈沖光的作用就以喇曼增益放大.由于喇曼增益對(duì)脈沖光和探測(cè)光的偏振態(tài)極其敏感,而兩束光的偏振態(tài)能被光纖上的橫向應(yīng)力所調(diào)制,因此利用連續(xù)光的強(qiáng)度和光在光纖中的傳播時(shí)間就可獲得橫向應(yīng)力在光纖上的分布。
2.3、利用布里淵效應(yīng)的分布式光纖傳感技術(shù)
2.3.1 利用自發(fā)布里淵散射的分布式光纖溫度、應(yīng)變傳感技術(shù)
光通過光纖時(shí),光子和光纖中因自發(fā)熱運(yùn)動(dòng)而產(chǎn)生的聲子會(huì)產(chǎn)生非彈性碰撞,發(fā)生自發(fā)布里淵散射.散射光的頻率相對(duì)入射光的頻率發(fā)生變化,這一變化的大小與散射角和光纖的材料特性有關(guān).與布里淵散射光頻率相關(guān)的光纖材料特性主要受溫度和應(yīng)變的影響,因此,通過測(cè)定脈沖光的后向布里淵散射光的頻移就可實(shí)現(xiàn)分布式溫度、應(yīng)變測(cè)量.Tkach等人在1989年提出了一種基于該原理的分布式傳感器[8].Parker等人于1997年通過實(shí)驗(yàn)觀察到溫度、應(yīng)變與自發(fā)布里淵散射光的功率分別存在正、反比例關(guān)系,并依據(jù)布里淵散射光的頻移與溫度和應(yīng)變的變化成正比的實(shí)驗(yàn)結(jié)果而提出,通過求解功率變化與頻率變化的耦合方程可實(shí)現(xiàn)單根光纖上溫度與應(yīng)變同時(shí)測(cè)量[9]。
2.3.2 利用受激布里淵效應(yīng)的分布式溫度、應(yīng)變傳感技術(shù)該技術(shù)
最初是由日本NTT的Horiguchi[10]提出的,由于它在溫度、應(yīng)變測(cè)量上所能達(dá)到的測(cè)量精度、傳感長度和空間分辨力高于其它傳感技術(shù),目前得到廣泛的關(guān)注與研究?;谠摷夹g(shù)的傳感器的典型結(jié)構(gòu)為布里淵放大器結(jié)構(gòu),如圖3所示。處于光纖兩端的可調(diào)諧激光器分別將一脈沖光與一連續(xù)光注入傳感光纖,當(dāng)兩束光的頻率差處于相遇光纖區(qū)域中的布里淵增益帶寬內(nèi)時(shí),兩束光就會(huì)在作用點(diǎn)產(chǎn)生布里淵放大器效應(yīng),相互間發(fā)生能量轉(zhuǎn)移。在對(duì)兩束激光器的頻率進(jìn)行連續(xù)調(diào)整的同時(shí),通過檢測(cè)從光纖一端射出的連續(xù)光的功率,就可確定光纖各小段區(qū)域上布里淵增益達(dá)到最大時(shí)所對(duì)應(yīng)的頻率差.所確定的頻率差與光纖上各段區(qū)域上的布里淵頻移相等,因此在光纖上與布里淵頻移成正比的溫度和應(yīng)變就隨之確定.該傳感技術(shù)所能達(dá)到的測(cè)量精度主要依賴于兩臺(tái)激光器的調(diào)諧精度。
圖3 基于受激布城淵效應(yīng)的分布式光纖傳感器框圖
當(dāng)脈沖光的頻率高于連續(xù)光的頻率時(shí),脈沖光的能量向連續(xù)光轉(zhuǎn)移,這種傳感方式稱為布里淵增益型;當(dāng)脈沖光的頻率低于連續(xù)光的頻率時(shí),連續(xù)光的能量向脈沖光轉(zhuǎn)移,這種傳感方式稱為布里淵損耗型.當(dāng)光纖上的溫度或應(yīng)變?yōu)榫鶆蚍植紩r(shí),布里淵增益?zhèn)鞲蟹绞綍?huì)引起脈沖光能量的急劇降低,從而難以實(shí)現(xiàn)長距離的檢測(cè);布里淵損耗傳感方式則引起脈沖光能量的升高,從而能實(shí)現(xiàn)長距離的檢測(cè).加拿大的鮑曉毅等人采用布里淵損耗的方式實(shí)現(xiàn)了長達(dá)51km的傳感長度,并在近期實(shí)現(xiàn)了0.5m的空間分辨力[11].德國的Garus也提出了一種基于頻率域分析法的新型分布式光纖傳感技術(shù)[12],它同樣利用布里淵頻移來實(shí)現(xiàn)溫度和應(yīng)變的傳感,但在實(shí)現(xiàn)被測(cè)量的空間定位時(shí)沒有利用傳統(tǒng)的光時(shí)域反射法,而是利用了受激布里淵散射的頻譜特性。
2.4、利用傳輸模耦合的分布式傳感技術(shù)
該傳感器的一般形式是,光的入射與探測(cè)分別處于光纖的兩端.如果傳感光纖支持不同傳播速度的兩種傳輸模,那么在一定外界條件的作用下,光纖本征傳輸模的一部分能量就會(huì)耦合到另一傳輸模。因此在光纖另一端輸出的耦合模的強(qiáng)度就能反映出被測(cè)量的大小,兩傳輸模之間的延遲時(shí)間則反映出耦合點(diǎn)的位置。
Frank于1986年采用調(diào)頻載波法來測(cè)量一雙折射光纖上橫向應(yīng)力的分布[13]。Katrotsios于1987年提出一種采用邁克爾遜干涉儀的相位測(cè)量方案[14]。
該傳感技術(shù)在理論上可得到極高的空間分辨力,但在實(shí)現(xiàn)上存在很大的困難.
3、分布式光纖傳感技術(shù)的應(yīng)用與發(fā)展
由于分布式光纖傳感技術(shù)能夠?qū)崿F(xiàn)大范圍測(cè)量場(chǎng)中分布信息的提取,因而它可解決目前測(cè)量領(lǐng)域的眾多難題,如:分布式溫度傳感器可用于大、中型變壓器、發(fā)電機(jī)組和油井的溫度分布測(cè)量,大型倉庫、油庫、高層建筑、礦井和隧道的火災(zāi)防護(hù)及報(bào)警系統(tǒng)等領(lǐng)域;分布式應(yīng)力傳感器可用于橋梁、堤壩等設(shè)施的安全檢測(cè),航空、航天飛行器等大型設(shè)備老化程度的檢測(cè),智能材料制備等領(lǐng)域。然而,為了實(shí)現(xiàn)快速、穩(wěn)定、可靠及高精度的測(cè)量,仍需要進(jìn)行多方面的研究。今后的研究重點(diǎn)也將主要放在以下幾個(gè)方面:
① 實(shí)現(xiàn)單根光纖上多個(gè)物理參數(shù)(溫度和應(yīng)變)或化學(xué)參數(shù)的同時(shí)測(cè)量;
② 提高信號(hào)接收和處理系統(tǒng)的檢測(cè)能力,提高系統(tǒng)的空間分辨力和測(cè)量不確定度;
③ 提高測(cè)量系統(tǒng)的測(cè)量范圍,減少測(cè)量時(shí)間;
④ 新的傳感機(jī)理的研究.【MechNet】
新聞來源:中國機(jī)械專家網(wǎng)